V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,大金工業(yè)株式會社（日本語：ダイキンこうぎょう）是一家日本的跨國公司，總部位于大阪府大阪市北?區(qū)?中崎西二丁目4番12號，注冊資金280億日元?，F(xiàn)于日本、中國大陸、臺灣、澳洲、東南亞、歐洲與北美擁有90多個分支機(jī)構(gòu)。于1934年（昭和9年）2月11日由山田晃（日本語：やまだ あきら）在大阪以“大阪金屬工業(yè)所”的名稱創(chuàng)立，現(xiàn)致力于化學(xué)工業(yè)、油壓機(jī)械、特種機(jī)械和空調(diào)系統(tǒng)的制造，為世界一流的綜合性氟化學(xué)專業(yè)廠家。 DAIKIN大金中文名稱大金工業(yè)株式會社，DAIKIN大金成立于1924年10越25日，創(chuàng)業(yè)以來已擁有80多年的歷史。期間雖然經(jīng)歷了石油危機(jī)計泡沫經(jīng)濟(jì)時代，但DAIKIN大金卻憑借領(lǐng)先于世界的技術(shù)及優(yōu)秀的經(jīng)營理念，依然以雄偉的身姿活躍在當(dāng)今世界舞臺，并不斷發(fā)展壯大。從日本到歐美，亞洲，DAIKIN大金一步步成為一流的全球化企業(yè)，并不斷的致力于研發(fā)更高效、更節(jié)能、更環(huán)保的新技術(shù)，為液壓機(jī)械等多種領(lǐng)域做出巨大的貢獻(xiàn)。主要領(lǐng)域有：空調(diào)和冰箱、液壓技術(shù)、防務(wù)系統(tǒng)、化工、計算計系統(tǒng)等。日本大金其生產(chǎn)的產(chǎn)品有：變頻液壓系統(tǒng)、液壓站、柱塞泵、馬達(dá)、法蘭、壓力控制閥、流量控制閥、方向控制閥、模塊疊加閥、插裝閥、比例閥及伺服閥等。變量柱塞泵組合控制C---電磁閥調(diào)壓法J ：V15C12RJAX-95、V15C13RJAX-95、V15C23RJAX-95、V15C11RJAX-95、V15C22RJAX-95、 V15C12RJBX-95、V15C13RJBX-95、V15C23RJBX-95、V15C11RJBX-95、V15C22RJBX-95、 V15C12RJNX-95、V15C13RJNX-95、V15C23RJNX-95、V15C11RJNX-95、V15C22RJNX-95、 V15C12RJPX-95、V15C13RJPX-95、V15C23RJPX-95、V15C11RJPX-95、V15C22RJPX-95、 V23C12RJAX-35、V23C13RJAX-35、V23C14RJAX-35、V23C23RJAX-35、V23C24RJAX-35、 V23C11RJAX-35、V23C22RJAX-35、V23C12RJBX-35、V23C13RJBX-35、V23C14RJBX-35、 V23C23RJBX-35、
V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,V23C24RJBX-35、V23C11RJBX-35、V23C22RJBX-35、V23C12RJNX-35、 V23C13RJNX-35、V23C14RJNX-35、V23C23RJNX-35、V23C24RJNX-35、V23C11RJNX-35、 V23C22RJNX-35、V23C12RJPX-35、V23C13RJPX-35、V23C14RJPX-35、V23C23RJPX-35、 V23C24RJPX-35、V23C11RJPX-35、V23C22RJPX-35、V38C12RJAX-95、V38C13RJAX-95、 V38C14RJAX-95、V38C23RJAX-95、V38C24RJAX-95、V38C11RJAX-95、V38C22RJAX-95、 V38C12RJBX-95、V38C13RJBX-95、V38C14RJBX-95、V38C23RJBX-95、V38C24RJBX-95、 V38C11RJBX-95、V38C22RJBX-95、V38C12RJNX-95、V38C13RJNX-95、V38C14RJNX-95、
量子點(diǎn) （1.7）
采用Keldysh NGF,定義出左極及右極上推遲（超前）格林函數(shù)和kelydesh格林函數(shù)。利用第一階Bessel函數(shù)非平衡格林函數(shù)，可以得到在微波場中兩極上的推遲（超前）格林函數(shù)，同理得到微波場中兩極上的kelydesh格林函數(shù).根據(jù)電流連續(xù)性方程，可以得到左極電流表達(dá)式，然后利用電極與量子點(diǎn)的Dyson方程，并做傅立葉變
V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,
其中代表左極反射電流的大小，代表左極透射電流的大小，量子點(diǎn)代表左極電流反射系數(shù)，微波場代表左極電流的透射系數(shù)。同理我們可得到右極電流表達(dá)式，右極上的反射電流，右極上的透射電流，右極電流反射系數(shù)以及右極電流透射系數(shù)。當(dāng)我們慢慢移去微波場，可得電流的微波場形式，描述電子在耦合雙量子點(diǎn)之間的躍遷，電子被兩端電勢差驅(qū)動，當(dāng)兩端電勢差為零時，系統(tǒng)處于平衡狀態(tài)。當(dāng)沒有微波場時，電流只有一個通道，左極及右極透射電流大小分別為
本部分?jǐn)?shù)值模擬電流與各物理量隨電極與外場變換的響應(yīng)曲線?？紤]無微波外場和有微波外場時系統(tǒng)在弱耦合及寬帶近似的輸運(yùn)性質(zhì)，耦合強(qiáng)度用線寬函數(shù)微波場作用下雙量子點(diǎn)體系的介觀效應(yīng)描述，并設(shè)左右兩極耦合強(qiáng)度為相等的常數(shù)。
2.1無微波外場時雙量子點(diǎn)耦合系統(tǒng)的相干輸運(yùn)
針對零溫下的微分電導(dǎo)，I-V特性及電流與偏壓間的關(guān)系進(jìn)行數(shù)值模擬，當(dāng)源漏偏壓不為零，傳輸特性可由零溫的微分電導(dǎo)描述
微波場作用下雙量子點(diǎn)體系的介觀效應(yīng)
微波場作用下雙量子點(diǎn)體系的介觀效應(yīng)
碳納米管 （圖2.1）M—CQD—M耦合系統(tǒng)在無微波外場時電導(dǎo)及電流圖象
由上一節(jié)公式推導(dǎo)可知CQD中包含四個能級微波場與微波場，令門電壓。因中心CQD存在4個供電子隧穿的通道，所以在M—CQD—M耦合系統(tǒng)中可以看到4個峰出現(xiàn)。在這個系統(tǒng)中我們?nèi)‰姌O與量子點(diǎn)之間的耦合強(qiáng)度為非平衡格林函數(shù)。量子點(diǎn)之間耦合強(qiáng)度取量子點(diǎn)，對于普通金屬，其DOS取為非平衡格林函數(shù)。量子點(diǎn)內(nèi)庫侖相互作用強(qiáng)度取微波場;非平衡格林函數(shù);雙量子點(diǎn)內(nèi)能級分別取量子點(diǎn)其中碳納米管由粒子數(shù)算符微波場決定，通過式子量子點(diǎn)，自洽求解出 碳納米管;選擇作為能量單位，量子點(diǎn)作為電導(dǎo)單位。當(dāng)溫度為零時，電流公式化為V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,
碳納米管
M—CQD—M耦合系統(tǒng)的I—V特性曲線如圖2.1所示。
扶手椅型CN具有供電子輸運(yùn)的多通道，保證當(dāng)CQD能級與電極通道相匹配時，電子可隧穿耦合系統(tǒng)，又因?yàn)橹行腃QD存在四個電子的隧穿通道，所以電子共振輸運(yùn)通過CQD有關(guān)的主要傳導(dǎo)特性都展現(xiàn)在4個主峰上，電子在電極中的量子行為使主共振峰被分裂，組成許多共振邊峰。
量子點(diǎn)
（圖2.2）M—CQD—CN耦合系統(tǒng)在無微波外場時的電流圖象
從圖2.2我們可以看到單壁碳納米管電極作為量子線，比起普通電極可以為電子隧穿提供更多通道。在I—V特性曲線中微臺階對應(yīng)于電子的共振隧穿過程。計算過程中取U=15meV,偏壓范圍取量子點(diǎn)。整個耦合系統(tǒng)的輸運(yùn)特性深刻的依賴于電極的DOS，中心耦合量子點(diǎn)的能級結(jié)構(gòu)，源漏偏壓等等的影響。電流的單位取為微波場作用下雙量子點(diǎn)體系的介觀效應(yīng)。
當(dāng)兩端都選用CN做電極時，G—eV圖象如圖2.3所示，我們可以看到更多的峰出現(xiàn)，這進(jìn)一步說明了單壁碳納米管比普通金屬電極提供更多的隧穿通道。
碳納米管
（圖2.3）CN—CQD—CN（lambda=0）耦合系統(tǒng)在無微波外場時電導(dǎo)圖象
2.2 有微波外場時雙量子點(diǎn)耦合系統(tǒng)的相干輸運(yùn)
目前的納米器件往往在門，源極或漏極上加有一個角頻率為的微波外場（MWF）微波場作用下雙量子點(diǎn)體系的介觀效應(yīng)。這個含時場會引發(fā)非線性光子輔助隧穿[5]，并且隨時間反演對稱性也將破壞。其中造成的邊帶效應(yīng)微波場作用下雙量子點(diǎn)體系的介觀效應(yīng)，微波場使系統(tǒng)為電子的輸運(yùn)開辟出新的通道。共振邊峰以進(jìn)行衰減，其中是第一階貝塞爾函數(shù)，且量子點(diǎn)。這樣，MWF的不同信息就被體現(xiàn)在系統(tǒng)隧穿電流和微分電導(dǎo)的特性上，從而達(dá)到利用外場進(jìn)行控制的目的。
我們考慮的外MWF頻率范圍在非平衡格林函數(shù)數(shù)量級，即光子能量非平衡格林函數(shù)（對應(yīng)的頻率為量子點(diǎn)）[4]。針對零溫下的微分電導(dǎo)，I—V特性曲線進(jìn)行數(shù)值模擬，以下計算，選擇作為能量單位，非平衡格林函數(shù)作為電導(dǎo)單位，微波場作為電流單位。
量子點(diǎn)
微波場
（圖2.4）M—CQD—M耦合系統(tǒng)在微波外場（碳納米管）下的電導(dǎo)及電流圖象
當(dāng)MWF施加到兩極上時，邊帶效應(yīng)促使新的通道打開，原來的主峰發(fā)生劈裂，構(gòu)成額外的邊峰。劈裂的位置與光子能量密切相關(guān)，由電極能級劈裂引起的光子吸收與發(fā)射，即光子輔助隧穿過程。與輔助光子數(shù)相聯(lián)系的電流幅度，隨著發(fā)生迅速衰減。幾個光子的吸收和發(fā)射就會起很重要的作用（n為參加輔助的光子個數(shù)）。
微波場作用下雙量子點(diǎn)體系的介觀效應(yīng)
V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,
（圖2.5）M—CQD—CN耦合系統(tǒng)在微波外場（非平衡格林函數(shù)）下的電導(dǎo)圖象
微波場
（圖2.6）CN—QDS—CN耦合系統(tǒng)在微波外場（量子點(diǎn)）下的電導(dǎo)圖象
光子輔助隧穿的效果強(qiáng)烈依賴于的大小。由光子能量引起的邊帶效應(yīng)使原共振峰被分割，發(fā)生整體的劈裂。作為對比我們繼續(xù)在CN—CQD—CN耦合系統(tǒng)兩端施加微波外場（微波場），可以發(fā)現(xiàn)在主峰的兩端將有更多的邊峰出現(xiàn)。
3結(jié)論
本文運(yùn)用非平衡格林函數(shù)方法對耦合雙量子點(diǎn)體系的輸運(yùn)性質(zhì)進(jìn)行了研究。總結(jié)如下:碳納米管作為量子線電極具有電子隧穿多通道效應(yīng)，它擁有的獨(dú)特態(tài)密度結(jié)構(gòu)在系統(tǒng)介觀輸運(yùn)中具有支配地位；微波外場的控制對整個系統(tǒng)的量子輸運(yùn)至關(guān)重要；其次，當(dāng)量子點(diǎn)足夠小的時候，考慮量子點(diǎn)內(nèi)庫侖相互作用，會出現(xiàn)耦合系統(tǒng)新的隧穿通道。
